樣品一旦清潔后，就要轉移至外置的杜瓦瓶(或其它恒溫浴)中使其處于恒溫狀態。然后，使少量的氣體(被吸附物，即吸附質)逐步進入被抽真空的樣品管。進入樣品管的吸附質分子很快便到達固體樣品(即吸附劑)上每一個孔的表面。如果樣品既有微孔也有介孔，那么其吸附等溫線應該包含如下幾個階段：
1)
極低壓力下的微孔填充(相對壓力小于 0.01)區：含微孔樣品的等溫線初始段呈明顯大而陡的上升，然后彎曲成平臺。這一段曲線的數據可以表征微孔體積和微孔分布。因為其孔徑接近于氣體分子直徑，所以選擇正確的吸附質氣體是十分必要的。
2)
單層吸附區：隨著越來越多的氣體分子被導入系統，當微孔被填滿，吸附質分子會在整個吸附劑表面形成一個薄層。吸附等溫線呈現像膝蓋似的彎曲。
3)
多層吸附區：緊接著吸附曲線進入平臺區，表明在這里發生了表面多層吸附。BET 理論恰恰需要在這個階段的吸附曲線數據計算比表面積。
4)
毛細管凝聚區：當相對壓力大于0.4時，持續地多層吸附伴隨著毛細管凝聚過程。毛細管凝聚即在孔道中的被吸附氣體隨分壓比增高轉化為液體的過程，描述這一過程的經典方程是開爾文方程。該方程量化了平衡氣體壓力與可以凝聚氣體的毛細管尺寸的比例。利用Barrett,Joyner and Halenda (BJH) 法等計算方法可以根據平衡氣體壓力計算孔徑，得到累積的或微分孔徑分布圖。
隨著吸附質平衡壓力趨于飽和，吸附劑的孔道將被吸附質完全填充。如果知道吸附質的密度，就可以計算出其所占的體積，然后就可以相應地計算出樣品的總孔體積。如果此時我們將吸附過程逆向操作，從系統中逐步減少氣體量，就可以得到脫附等溫線。由于吸附和脫附的機理不同，吸附和脫附等溫線很少能夠重疊。等溫線的回滯現象與固體顆粒的孔形有關。
